A virtuális munka elve

A virtuális munka akkor merül fel, amikor a legkisebb hatás elvét alkalmazzuk a mechanikai rendszer erőinek és mozgásának tanulmányozására. Egy részecskére ható erő munkája más-más elmozdulásra más és más értékű. A lehetséges elmozdulások közül a részecske olyan pályán mozog, amelyen a hatás minimális, tehát az a pálya, amelyen a részecske halad, a minimális hatás elvének megfelelő. Egy virtuális elmozdulás során a részecskére ható erők által végzett mechanikai munkát virtuális munkának nevezzük. Történelmileg a virtuális munka elvét a hozzá tartozó variációszámítással együtt a szilárd testek rendszerének tanulmányozására hozták létre, de továbbfejlesztették a deformálható testek tanulmányozására is.

Története

A virtuális munka elvének alkalmazása egészen a statika antik korbeli tanulmányozásáig nyúlik vissza, használták a görögök, arabok, latinok.

A 17. század több jeles jeles fizikusa felismerte a virtuális munka ötletének jelentőségét a statikai problémák megoldásában, mint Galilei, Descartes, Torricelli, Wallis és Huygens. A leibnizi elvvel dolgozva Johann Bernoulli rendszerbe foglalta a virtuális munka elvét. Bernoulli álláspontja a virtuális munka törvényével kapcsolatban megjelent az egyik Pierre Varignon-hoz írott levelében, amelyet később publikáltak a Nouvelle mécanique ou Statique második kötetében 1725-ben. 1743-ban D'Alembert publikálta a Traite de Dynamique c. művét, amelyben a virtuális munka törvényét, Bernoulli munkájából kiindulva, különböző dinamikai problémák megoldására használta. Az ő ötlete az volt, hogy alakítsuk át a dinamikai problémát statikai problémává tehetetlenségi erő bevezetésével. 1768-ban Lagrange a virtuális munka elvét egy sokkal hatékonyabb formában mutatta be általános koordinátákat bevezetve, ami alkalmas bármilyen egyensúlyi feltétellel kapcsolatos probléma megoldására a mechanikában.

Ez megjelent az 1788-ban publikált Méchanique Analitique c. művében. Habár Lagrange a legkisebb hatás elvét tartotta a műve legfontosabb eredményének, felismerte, hogy a virtuális munka elve sokkal alapvetőbb, az egész mechanika alapjának tekinthető. A modern felfogás szerint azonban a legkisebb hatás elve nem alkalmazható nem konzervatív erőtérben.

A virtuális munka elve

A mechanikában az egyensúlyi helyzet tárgyalásánál a kényszererők megadása sok esetben bonyolult vagy nem lehetséges, ilyen esetekben alkalmazzuk a virtuális munka elvét. A virtuális munka elvének felhasználásával anélkül adható meg az egyensúlyfeltétel, hogy ismernénk a kényszererőket. Az elv az energiamegmaradás tételére épül, kidolgozása D’Alembert nevéhez fűződik.

Maga az elv

Az elv tárgyalását kezdjük egy egyensúlyban lévő anyagi ponttal. Ahhoz, hogy a test egyensúlyban legyen szükséges, hogy a testre ható erők eredője ${\displaystyle \mathbf {F=0} }$. Képzeletben mozdítsuk el a testet egy igen kicsiny ${\displaystyle \delta \mathbf {r} }$ távolsággal. Az ilyen infinitezimálisan kicsi képzeletbeli elmozdulást nevezzük virtuális elmozdulásnak: a valóságos ${\displaystyle \mathrm {d} \mathbf {r} }$ elmozdulástól a ${\displaystyle \delta }$-val különböztetjük meg. Míg a valós elmozduláshoz mindig időre van szükség, addig a virtuális elmozdulás esetében úgy tekintjük, hogy az elmozdulás ideje ${\displaystyle \delta t=0}$. (Úgy tekintjük, hogy virtuális elmozdulás "sebessége" végtelen.) Mint már láttuk, az egyensúlyfeltételből következik az ${\displaystyle \mathbf {F=0} }$ egyenlőség, ami azt jelenti, hogy a végzett mechanikai munka ${\displaystyle \delta L=\mathbf {F} \cdot \delta \mathbf {r=0} }$. A ${\displaystyle \delta L=\mathbf {F} \cdot \delta \mathbf {r} =0}$ összefüggés akkor és csakis akkor áll fent tetszőleges ${\displaystyle \delta \mathbf {r} }$ esetén, ha ${\displaystyle \mathbf {F=0} }$, azaz kijelenthetjük, hogy egy test akkor és csakis akkor van egyensúlyban, ha a virtuális munka ${\displaystyle \delta L=0}$. A fenti megfogalmazás azért előnyös, mert így a fenti elvet általánosíthatjuk kényszerfeltételekre is. A fentiek alapján a kényszerfeltételeknek alávetett anyagi pont akkor van egyensúlyban, ha ${\displaystyle \mathbf {(F+F')} \cdot \delta \mathbf {r} =0}$, ahol ${\displaystyle \mathbf {F} }$ a szabad erőt, ${\displaystyle \mathbf {F'} }$ pedig a kényszererőt jelöli.

Virtuális elmozdulás alatt mindig a kényszerfeltétek által megengedett elmozdulást értünk, tehát a virtuális elmozdulás mindig a kényszert jelentő felület mentén történik, azaz a kényszererő merőleges az elmozdulásra, tehát mechanikai munkája zéró. A test akkor van egyensúlyi helyzetben, ha a szabad erők mechanikai munkája zéró.

Példa

A jobb oldali ábrán egy ${\displaystyle O}$ forgáspontban rögzített rúd látható, melyre az ${\displaystyle O}$ ponttól ${\displaystyle l/n}$ távolságra egy ${\displaystyle \mathbf {G} }$ súlyú test van rögzítve. Az ${\displaystyle O}$ ponttól ${\displaystyle l}$ távolságban lévő ${\displaystyle A}$ pontban egy a ${\displaystyle CS}$ csigán átvetett kötél van rögzítve a rúdhoz, a kötél végén egy ${\displaystyle \mathbf {G'} }$ súlyú testtel. Az a kérdés, hogy ha ${\displaystyle \mathbf {G} }$ adott, akkor mekkorának kell lennie ${\displaystyle \mathbf {G'} }$-nek, hogy a rendszer egyensúlyban legyen. Képzeletben mozdítsuk ki a rudat az ${\displaystyle A}$ pontban egy kicsiny ${\displaystyle \delta \mathbf {r'} }$ távolsággal, mely a rúd ${\displaystyle O}$ pont körüli kicsiny elfordulásának feleltethető meg. Beláthatjuk, hogy ez a kényszerfeltételek által valóban megengedett és hogy a ${\displaystyle \mathbf {G} }$ súly helyén a ${\displaystyle \delta \mathbf {r} }$ virtuális elmozdulást okozza. Feltételezve, hogy a rúd merev, az elfordulási szög vizsgálatából a ${\displaystyle \delta \mathbf {r'} /l=\delta \mathbf {r} /(l/n)}$ egyenlőség ered, mely a következő alakra egyszerűsíthető: ${\displaystyle \delta \mathbf {r'} =\delta \mathbf {r} \cdot n}$. A virtuális munka elve alapján az egyensúlyi helyzetből való virtuális kitérés esetén a virtuális munka nulla, tehát ${\displaystyle \mathbf {-G'} \cdot \delta \mathbf {r'} +\mathbf {G} \cdot \delta \mathbf {r} =0}$, ahol ${\displaystyle \mathbf {G} }$ és ${\displaystyle \mathbf {G'} }$ skaláris formában szerepel. Felhasználva a ${\displaystyle \delta \mathbf {r'} =\delta \mathbf {r} \cdot n}$ összefüggést, majd egyszerűsítve ${\displaystyle \delta \mathbf {r} }$-rel megkapjuk a megoldást, mely szerint ${\displaystyle \mathbf {G'} =\mathbf {G} /n}$. Ugyanerre a megoldásra jutunk, ha a feladatot nem a virtuális munka elve alapján, hanem a nyomatéki egyenletből kiindulva oldjuk meg.

Források

• Filep Emőd, Néda Árpád: Mechanika. Egyetemi jegyzet. 150. oldal.
• Budó Ágoston: Mechanika. Hetedik kiadás. Tankönyvkiadó, Budapest, 1985. 62. oldal.