파인먼-카츠 공식

확률론에서 파인먼-카츠 공식(Feynman-Kac公式, 영어: Feynman–Kac formula)은 확률 미분 방정식과 편미분 방정식이 어떤 관계를 맺고 있는지를 나타낸 공식이다. 이 공식을 통해 특정 확률 미분 방정식을 만족시키는 확률 과정을 찾기 위해서 어떤 편미분 방정식을 풀어야 하는지를 알 수 있으며, 따라서 이 공식은 금융공학에서 어떤 자산이 이토 확률 과정을 따르는 것으로 가정했을 때 이 자산을 기초자산으로 하는 파생상품의 가격을 어떻게 구해야 하는지에 대한 해답을 찾기 위한 도구로 유용하게 쓰이고 있다.

파인먼-카츠 공식의 기본적인 근거는 어떤 함수 ${\displaystyle g(x,t)}$가 마팅게일일 경우 미분 계수 ${\displaystyle \mathrm {d} g(x,t)}$에서 시간 ${\displaystyle t}$에 대한 변화율을 나타내는 항인 ${\displaystyle \mathrm {d} t}$가 반드시 0이라는 데 있다. 따라서 만약 ${\displaystyle \mathrm {d} g/\mathrm {d} t}$를 0으로 만들 수 있는 편미분 방정식을 찾을 수 있다면 이를 풀이함으로써 ${\displaystyle g}$를 발견할 수 있다는 것이 파인먼-카츠 공식의 핵심적인 내용이다. 이 공식은 초기 조건 ${\displaystyle X(t)=x}$가 주어진 이토 확률 과정 ${\displaystyle X(u)}$에 대한 보렐 가측 함수 ${\displaystyle f(X(u))}$가 시점 ${\displaystyle T}$에 갖는 값에 대한 시점 ${\displaystyle t}$의 기댓값 ${\displaystyle g(X(t),t)}$가 마팅게일임을 이용하여 ${\displaystyle g}$를 찾아내기 위해서 풀어야 할 편미분 방정식과 풀이에 필요한 최종 조건을 밝혀낸다.

정의

다음이 주어졌다고 하자.

• 확률 공간 ${\displaystyle \Omega }$
• 유클리드 공간 ${\displaystyle \mathbb {R} ^{n}}$. 그 벡터 지표를 ${\displaystyle (-)^{i}}$로 나타내자 (${\displaystyle i\in \{1,2,\dotsc ,n\}}$).
• ${\displaystyle \Omega }$ 위의 위너 확률 과정 ${\displaystyle W^{j}\colon \Omega \times [0,T]\to \mathbb {R} ^{n}}$
• ${\displaystyle W}$에 대한 이토 확률 과정 ${\displaystyle \mathrm {d} X^{i}(t)=\mu ^{i}(X(t),t)\,\mathrm {d} t+\sigma ^{i}{}_{j}(X(t),t)\,\mathrm {d} W^{j}(t)}$
• 보렐 가측 함수 ${\displaystyle f\colon \mathbb {R} ^{n}\to \mathbb {R} }$
• 보렐 가측 함수 ${\displaystyle h\colon \mathbb {R} ^{n}\times [0,T]\to \mathbb {R} }$
• 보렐 가측 함수 ${\displaystyle V\colon \mathbb {R} ^{n}\times [0,T]\to \mathbb {R} }$. 이는 퍼텐셜에 해당한다.

이제, 다음과 같은 확률 과정을 정의하자.

${\displaystyle G\colon \Omega \times [0,T]\to \mathbb {R} }$

${\displaystyle G(t)=f(X(T))\exp \left(-\int _{t}^{T}V(X(s),s)\,\mathrm {d} s\right)+\int _{t}^{T}\mathrm {d} s\,h(X(s),s)\exp \left(-\int _{t}^{s}\mathrm {d} r\,V(X(r),r)\right)}$

특히,

${\displaystyle G(T)=f(X(T))}$

이다.

이제, 그 조건부 기댓값을 정의하자.

${\displaystyle g(x,t)=\mathbb {E} \left[G(t)|X(t)=x\right]}$

이 함수가 유계 함수라고 하자. 특히,

${\displaystyle g(x,T)=\mathbb {E} [f(X(T))|X(T)=x]=f(x)}$

이다.

그렇다면, 이는 다음 2차 선형 비동차 편미분 방정식을 만족시킨다.

${\displaystyle \left({\frac {\partial }{\partial t}}+\sum _{j}\mu ^{j}(x,t){\frac {\partial }{\partial x^{j}}}+{\frac {1}{2}}\sum _{i,j,k}\sigma ^{i}{}_{k}(x,t)\sigma ^{j}{}_{k}(x,t){\frac {\partial ^{2}}{\partial x^{i}\partial x^{j}}}-V(x,t)\right)g(x,t)+h(x,t)=0}$

아인슈타인 표기법으로 합 기호를 생략하면, 이는 다음과 같다.

${\displaystyle \left({\frac {\partial }{\partial t}}+\mu ^{j}(x,t)\partial _{j}+{\frac {1}{2}}\delta ^{kl}\sigma ^{i}{}_{k}(x,t)\sigma ^{j}{}_{l}(x,t)\partial _{i}\partial _{j}-V(x,t)\right)g(x,t)+h(x,t)=0}$

특히, 만약 ${\displaystyle h=V=0}$인 경우 ${\displaystyle G}$는 시간에 의존하지 않는 확률 과정, 즉 확률 변수가 된다.

${\displaystyle G_{t}=f(X(T))}$

이 경우

${\displaystyle g(x,t)=\mathbb {E} \left[f(X(T))|X(t)=x\right]}$

이다.

리만 다양체의 경우

리만 다양체의 경우, 다음과 같은 파인먼-카츠 공식이 존재한다.^[1] 다음이 주어졌다고 하자.

• ${\displaystyle n}$차원 연결 리만 다양체 ${\displaystyle (M,g)}$. 그 벡터 지표를 ${\displaystyle (-)^{i}}$로 나타내자 (${\displaystyle i\in \{1,2,\dotsc ,n\}}$)
• 점 ${\displaystyle x_{0}\in M}$ (초기 조건)
• 양의 실수 ${\displaystyle T>0}$ (최종 시각)

그렇다면, 초기 조건이 ${\displaystyle x_{0}}$인 연속 함수로 구성된 바나흐 공간

${\displaystyle {\mathcal {C}}_{x_{0}}^{0}([0,T],M)=\{f\in {\mathcal {C}}_{0}^{0}([0,T],M)\colon f(0)=x_{0}\}}$

을 생각하자. 그 속에 소볼레프 공간인 캐머런-마틴 공간

${\displaystyle \operatorname {W} _{x_{0}}^{1,2}([0,T],M,g)=\left\{f\in {\mathcal {C}}_{x_{0}}^{0}([0,T],M)\colon \int _{0}^{T}g_{f(t)}({\dot {f}}(t),{\dot {f}}(t))\,\mathrm {d} t<\infty \right\}}$

을 부여하면, 이는 위너 공간을 이룬다. 즉, ${\displaystyle {\mathcal {C}}_{x_{0}}^{0}([0,T],M)}$ 위에, 열핵으로 유도되는 위너 확률 측도 ${\displaystyle \mathrm {d} W_{x_{0}}}$가 존재한다.

또한, 임의의 ${\displaystyle x_{T}\in M}$ (최종 조건)에 대하여, 마찬가지로

${\displaystyle {\mathcal {C}}_{x_{0},x_{T}}^{0}([0,T],M)=\{f\in {\mathcal {C}}_{0}^{0}([0,T],M)\colon f(0)=x_{0},f(T)=x_{T}\}}$

를 생각하자. 이 경우도 마찬가지로 캐머런-마틴 공간

${\displaystyle \operatorname {W} _{x_{0},x_{T}}^{1,2}([0,T],M,g)=\operatorname {W} _{x_{0}}^{1,2}([0,T],M,g)\cap \operatorname {C} ^{0}{x_{0},x_{T}}([0,T],M)}$

을 통하여 위너 공간을 이루며, 이는 ${\displaystyle {\mathcal {C}}_{x_{0}}^{0}([0,T],M)}$ 위의 확률 측도의 조건부 확률이다.

이제, 다음이 주어졌다고 하자.

• ${\displaystyle V\in \operatorname {L} ^{\infty }(M;\mathbb {R} )}$ (퍼텐셜 함수)
• ${\displaystyle \psi _{0}\in \operatorname {L} ^{2}(M;\mathbb {R} )}$ (초기 조건)

그렇다면, 실수 힐베르트 공간

${\displaystyle {\mathcal {H}}=\operatorname {L} ^{2}(M;\mathbb {R} )}$

위에 자기 수반 작용소인 해밀토니언 연산자

${\displaystyle H=\nabla +V=-g^{ij}\nabla _{i}\nabla _{j}+V}$

를 정의할 수 있다. (라플라스-벨트라미 연산자 ${\displaystyle \nabla }$는 음이 아닌 스펙트럼을 가지므로, ${\displaystyle {\mathcal {H}}}$ 전체로 유일한 프리드릭스 확장(영어: Friedrichs extension)을 갖는다.)

이제, 이에 대한 열 방정식

${\displaystyle \partial _{t}\psi (t,x)=-H\psi (t,x)}$

${\displaystyle \psi (0,x)=\psi _{0}(x)}$

을 생각할 수 있다. (해석학적 이유로 인하여, 복소수 힐베르트 공간 대신 실수 힐베르트 공간, 슈뢰딩거 방정식 대신 열 방정식을 사용하였다. 물리학에서 이는 시간의 윅 회전에 해당한다.) 힐베르트 공간의 이론으로 인하여, 이는 항상 유일한 해

${\displaystyle \psi (t,x)=\exp(-tH)\psi _{0}(x)}$

를 갖는다. 브라-켓 표기법으로 이는

${\displaystyle |\psi \rangle (t)=\exp(-tH)|\psi _{0}\rangle }$

${\displaystyle \langle x|\psi \rangle (t)=\langle x|\exp(-tH)|\psi _{0}\rangle }$

이다.

파인먼-카츠 공식에 따르면, 이 방정식의 해는 구체적으로 다음과 같이 주어진다.

${\displaystyle \psi (T,x_{0})=\int _{{\mathcal {C}}_{x_{0}}^{0}([0,T],M)}\psi _{0}(x_{0})\exp \left(-\int _{0}^{T}V(f(t))\,\mathrm {d} t\right)\,\mathrm {d} W_{x_{0}}(f)}$

증명

편의상 ${\displaystyle h=V=0}$, ${\displaystyle n=1}$인 경우만을 생각하자.

${\displaystyle g(X(t),t)}$의 마팅게일 특성

만약 시점 ${\displaystyle 0\leq s\leq t\leq T}$가 주어졌을 경우, 시점 ${\displaystyle s}$와 ${\displaystyle t}$에 ${\displaystyle f(X(T))}$가 갖는 기댓값은 다음과 같이 나타낼 수 있다.

${\displaystyle \mathbb {E} [f(X(T))\vert {\mathcal {F}}(s)]=g(X(s),s),}$

${\displaystyle \mathbb {E} [f(X(T))\vert {\mathcal {F}}(t)]=g(X(t),t)}$

이 두 식과 반복 조건(iterated condition)의 법칙을 활용해 시점 ${\displaystyle s}$에 ${\displaystyle g(t,X(t))}$가 갖는 기댓값을 다음과 같이 정리할 수 있다.

${\displaystyle {\begin{aligned}\mathbb {E} [g(X(T),t))\vert {\mathcal {F}}(s)]&=\mathbb {E} [\,\mathbb {E} [f(X(T))\vert {\mathcal {F}}(t)]\,\vert {\mathcal {F}}(s)]\\&=\mathbb {E} [f(X(T))\vert {\mathcal {F}}(s)]=g(X(s),s)\end{aligned}}}$

따라서 ${\displaystyle g(X(t),t)}$는 마팅게일이다.

편미분 방정식의 도출

이토 확률 과정 ${\displaystyle X(u)}$에 대한 확률 미분 방정식의 해를 ${\displaystyle X(t)}$라고 하자. ${\displaystyle g(X(t),t)}$가 마팅게일이므로 미분 계수 ${\displaystyle \mathrm {d} g(X(t),t)}$에서 시간 ${\displaystyle t}$에 대한 변화율을 나타내는 항인 ${\displaystyle \mathrm {d} t}$는 반드시 0이다. 미분 계수 ${\displaystyle \mathrm {d} g(X(t),t)}$를 정리하면 다음과 같다.

${\displaystyle {\begin{aligned}\mathrm {d} g(X(t),t)&={\frac {\partial }{\partial t}}g(X(t),t)dt+{\frac {\partial }{\partial x}}g(X(t),t)dX+{\frac {1}{2}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial x^{2}}}g(X(t),t)\mathrm {d} X\,\mathrm {d} X\\&={\frac {\partial }{\partial t}}g(X(t),t)\,\mathrm {d} t+\mu {\frac {\partial }{\partial x}}g(X(t),t)\,\mathrm {d} t+\sigma {\frac {\partial }{\partial X}}g(X(t),t)\,\mathrm {d} W(t)+{\frac {1}{2}}\sigma ^{2}{\frac {\partial ^{2}}{\partial x^{2}}}g(X(t),t)\,\mathrm {d} t\\&=\left[{\frac {\partial }{\partial t}}g(X(t),t)+\mu {\frac {\partial }{\partial x}}g(X(t),t)+{\frac {1}{2}}\sigma ^{2}{\frac {\partial ^{2}}{\partial x^{2}}}g(X(t),t)\right]\,\mathrm {d} t+\sigma {\frac {\partial }{\partial x}}g(X(t),t)\,\mathrm {d} W(t)\end{aligned}}}$

따라서 항 ${\displaystyle \mathrm {d} t}$의 계수를 분리해 내면 다음과 같이 모든 ${\displaystyle x}$에 대해 ${\displaystyle g(X(t),t)}$가 만족시키는 편미분 방정식을 구할 수 있다.

${\displaystyle {\frac {\partial }{\partial t}}g(x,t)+\mu {\frac {\partial }{\partial x}}g(x,t)+{\frac {1}{2}}\sigma ^{2}{\frac {\partial ^{2}}{\partial x^{2}}}g(x,t)=0}$

역사

리처드 파인먼과 마레크 카츠(폴란드어: Marek Kac, 영어: Mark Kac, 1914〜1984)의 이름을 땄다.

• 
  리처드 파인먼
• 
  마레크 카츠

파인먼은 이 공식을 양자역학의 경로 적분을 정의하기 위하여 유도하였으나, 엄밀하게 증명하지 않았다. 마레크 카츠가 이 공식의 엄밀한 증명을 1949년에 출판하였다.^[2]

같이 보기

• 이토의 보조정리
• 기르사노프 정리

각주

1. Bär, Christian; Pfäffle, Frank. “Wiener measures on Riemannian manifolds and the Feynman–Kac formula” (영어). arXiv:1108.5082. 
2. Kac, Mark (1949). “On distributions of certain Wiener functionals”. 《Transactions of the American Mathematical Society》 (영어) 65 (1): 1–13. doi:10.2307/1990512. JSTOR 1990512. MR 27960. 

외부 링크

• “Feynman integral”. 《Encyclopedia of Mathematics》 (영어). Springer-Verlag. 2001. ISBN 978-1-55608-010-4. 
• Swanson, Jason (2008). “The Feynman–Kac formula” (PDF) (영어).