辛拓扑 和代数几何 中,格罗莫夫–威滕 (GW )不变量 是有理数 ,某些情形下可计算在给定辛流形 中符合给定条件的伪全纯曲线 。GW不变量可打包为适当空间中的同调 或上同调 类,或量子上同调 的上积 。这些不变量可用于区分辛流形(以前无法区分),在闭IIA型弦论 中起着至关重要的作用。它们得名于米哈伊尔·格罗莫夫 和爱德华·威滕 。
格罗莫夫-威滕不变量的严格数学定义冗长而困难,在稳定映射 条目中单独讨论。本文的重点在直观解释不变量的含义、计算方法及其重要性。
考虑:
X :2k 维闭 辛流形 ;
A :X 中的2维同调类;
g :非负整数;
n :非负整数。
现在定义与4元组
(
X
,
A
,
g
,
n
)
{\displaystyle (X,\ A,\ g,\ n)}
相关的格罗莫夫–威滕不变量。令
M
¯
g
,
n
{\displaystyle {\overline {\mathcal {M}}}_{g,n}}
为亏格为g 、有n 个标记点的曲线的德利涅-芒福德模空间,令
M
¯
g
,
n
(
X
,
A
)
{\displaystyle {\overline {\mathcal {M}}}_{g,n}(X,A)}
表示对X 上某与其辛形式相容的殆复结构 J ,到X 的A 类稳定映射 的模空间。
M
¯
g
,
n
(
X
,
A
)
{\displaystyle {\overline {\mathcal {M}}}_{g,n}(X,A)}
的元素具有如下形式:
(
C
,
x
1
,
…
,
x
n
,
f
)
,
{\displaystyle (C,x_{1},\ldots ,x_{n},f),}
其中C 是(不必稳定)曲线,有n 个标记点
x
1
,
…
,
x
n
{\displaystyle x_{1},\ \dots ,\ x_{n}}
与伪全纯的
f
:
C
→
X
{\displaystyle f:\ C\to X}
。模空间的实维度为
d
:=
2
c
1
X
(
A
)
+
(
2
k
−
6
)
(
1
−
g
)
+
2
n
.
{\displaystyle d:=2c_{1}^{X}(A)+(2k-6)(1-g)+2n.}
令
s
t
(
C
,
x
1
,
…
,
x
n
)
∈
M
¯
g
,
n
{\displaystyle \mathrm {st} (C,x_{1},\ldots ,x_{n})\in {\overline {\mathcal {M}}}_{g,n}}
表示曲线的稳定化。置
Y
:=
M
¯
g
,
n
×
X
n
,
{\displaystyle Y:={\overline {\mathcal {M}}}_{g,n}\times X^{n},}
具有实维度
6
g
−
6
+
2
(
k
+
1
)
n
{\displaystyle 6g-6+2(k+1)n}
。有求值映射
{
e
v
:
M
¯
g
,
n
(
X
,
A
)
→
Y
e
v
(
C
,
x
1
,
…
,
x
n
,
f
)
=
(
st
(
C
,
x
1
,
…
,
x
n
)
,
f
(
x
1
)
,
…
,
f
(
x
n
)
)
.
{\displaystyle {\begin{cases}\mathrm {ev} :{\overline {\mathcal {M}}}_{g,n}(X,A)\to Y\\\mathrm {ev} (C,x_{1},\ldots ,x_{n},f)=\left(\operatorname {st} (C,x_{1},\ldots ,x_{n}),f(x_{1}),\ldots ,f(x_{n})\right).\end{cases}}}
求值映射将
M
¯
g
,
n
(
X
,
A
)
{\displaystyle {\overline {\mathcal {M}}}_{g,n}(X,A)}
的基本类 送到Y 中的d 维有理同调类,记作
G
W
g
,
n
X
,
A
∈
H
d
(
Y
,
Q
)
.
{\displaystyle GW_{g,n}^{X,A}\in H_{d}(Y,\mathbb {Q} ).}
从某种意义上说,这个同调类就是对于X ,数据为g 、n 、A 的格罗莫夫–威滕不变量 ,是辛流形X 的辛同痕类的不变量 。
要从几何角度解释格罗莫夫–威滕不变量,令β为
M
¯
g
,
n
{\displaystyle {\overline {\mathcal {M}}}_{g,n}}
中的同调类,
α
1
,
…
,
α
n
{\displaystyle \alpha _{1},\ldots ,\alpha _{n}}
为X 中的同调类,使
β
,
α
1
,
…
,
α
n
{\displaystyle \beta ,\alpha _{1},\ldots ,\alpha _{n}}
的余维之和为d 。根据克奈公式 ,这些都会在Y 中产生同调类。置
G
W
g
,
n
X
,
A
(
β
,
α
1
,
…
,
α
n
)
:=
G
W
g
,
n
X
,
A
⋅
β
⋅
α
1
⋯
α
n
∈
H
0
(
Y
,
Q
)
,
{\displaystyle GW_{g,n}^{X,A}(\beta ,\alpha _{1},\ldots ,\alpha _{n}):=GW_{g,n}^{X,A}\cdot \beta \cdot \alpha _{1}\cdots \alpha _{n}\in H_{0}(Y,\mathbb {Q} ),}
其中
⋅
{\displaystyle \cdot }
表示Y 的有理同调中的交积 。这是一个有理数,即给定类的格罗莫夫–威滕不变量 。这个数字给出了伪全纯曲线(A 类中,亏格为g ,域位于德利涅-芒福德空间的β部分,有n 个标记点映射到表示
α
i
{\displaystyle \alpha _{i}}
的循环)的“虚拟”计数。
简单说,GW不变量就是计算有多少条曲线同X 的n 个选定子流形相交。然而,由于计数的“虚拟”性,它不一定是自然数。因为稳定映射的空间是轨形 ,其各向同性点可为不变量贡献非整数值。
这种构造有多种变体,如用上同调取代同调,用积分取代交,从德利涅-芒福德空间拉回的陈类 也被积分,等等。
格罗莫夫–威滕不变量通常很难计算。虽然它们是为任何一般殆复结构 J 定义的,其中
∂
¯
j
,
J
{\displaystyle {\bar {\partial }}_{j,J}}
算子的线性化 D 是满射 ,但实际上必须针对特定的选定J 计算。事实上,计算通常是在凯勒流形 上利用代数几何技术进行的。
然而,特殊的J 可能诱导非满射的D ,从而使得伪全纯曲线的模空间大于预期。粗略地说,我们可以通过从D 的余核 形成向量丛 (称作阻碍丛,obstruction bundle),然后将GW不变量变为阻碍丛的欧拉类 的积分,以纠正这种影响。要精确化这一思想,需要利用仓西结构 进行大量技术论证。
主要的计算技术是局部化 ,适用于X 是环面 的状况,即它是由复环面作用的,或至少是局部环面的。然后,我们可以利用阿蒂亚-博特定点定理 将GW不变量的计算简化(局部化)为对作用定点轨迹的积分。
另一种手法是利用辛技术,将X 同其他空间联系起来,其GW不变量更容易计算。当然,必须首先了解不变量在辛技术中的表现。这时,我们常用更复杂的相对GW不变量 ,即沿着X 的实维度为2的辛子流形,计算满足切线条件的曲线。
GW不变量与几何中许多其他概念密切相关,如辛范畴中的唐纳森不变量 与塞伯格-威滕不变量 、代数范畴中的唐纳森-托马斯理论 等。对紧辛4-流形,克利福德·陶布斯 证明,GW不变量的一个变体等价于塞伯格-威滕不变量。人们猜想代数3-流形包含与整数值唐纳森-托马斯不变量 相同的信息。物理方面的考虑也产生了戈帕库马尔-瓦法不变量 ,目的是为典型的有理GW理论提供底层整数计数。戈帕库马尔-瓦法不变量目前还没有严格的数学定义,这也是该课题的主要问题之一。
光滑射影簇的GW不变量可完全定义在代数几何中。平面曲线与齐次空间有理曲线的经典枚举几何都可用GW不变量来捕捉。不过,GW不变量与经典枚举计数的主要优势在于,其在目标的复结构变形时是不变的。GW不变量还提供了辛流形或射影流形上同调环中积结构的变形,可被组织起来构造流形X 的量子上同调 环,则是普通上同调的变形。变形积的结合性,本质上来自用于定义不变量的稳定映射的模空间的自相似。
众所周知,量子上同调环同构于辛弗洛尔同调 及其裤对积(pair-of-pants product)。
GW不变量在弦论中很热门。弦论试图统一广义相对论 与量子力学 。其中万事万物都是由微小的弦 构成的。弦在时空中穿行时,会描绘出一个面,称作弦的世界面 。不幸的是,这种参数化面的模空间是无穷维的(至少先验地是);其上没有已知的适当测度 ,于是这种理论的路径积分表述 缺乏严格定义。
在称作闭A模型 的变体中,情况有所改善。这里有6个时空维度,构成了辛流形,而可证明世界面必由伪全纯曲线参数化,其模空间是有限维的。作为模空间上的积分,GW不变量就是这种理论的路径积分。特别是,A模型在亏格 为g 时的自由能 是亏格为g 的GW不变量的母函数 。
基本对象 背景理論 微扰弦理论 非微扰结果 现象学 数学方法 几何 规范场论 超对称 理论家