Modelo de CGHS

O modelo de Callan-Giddings-Harvey-Strominger ou modelo de CGHS, em resumo, é um modelo de brinquedo (modelo toy) da relatividade geral em um espaço e uma dimensão de tempo.

A relatividade geral é um modelo altamente não-linear, e como tal, a sua versão 3+1D geralmente é muito complicada de se analisar em detalhe. Na versão 3+1D e superiores, que se propagam em ondas gravitacionais, mas elas não existem em 2+1D ou 1+1D. Em 2+1D, a relatividade geral torna-se uma teoria de campo topológica^[1] sem graus de liberdade locais, e todos os modelos 1+1D são nível locais planos. No entanto, uma generalização um pouco mais complexa da relatividade geral, que inclui dilatons transformará o modelo de 2+1D em um misto admitindo dilaton de gravidade-onda que se propagam , além de fazer o modelo 1+1D geometricamente não trivial nível localmente.^[2][3][4]

Ação

Uma muito específica escolha de conexões e interações leva ao modelo CGHS.

${\displaystyle S={\frac {1}{2\pi }}\int d^{2}x\,{\sqrt {-g}}\left\{e^{-2\phi }\left[R+4\left(\nabla \phi \right)^{2}+4\lambda ^{2}\right]-\sum _{i=1}^{N}{\frac {1}{2}}\left(\nabla f_{i}\right)^{2}\right\}}$

onde g é o tensor métrico, φ é o campo dilaton, f_i são os campos de matéria, e λ² é a constante cosmológica. Em particular, a constante cosmológica é diferente de zero, e os campos de matéria sem massa são escalares reais.

Referências

1. 2 + 1 dimensional gravity as an exactly soluble system por Witten, Edward em 1988 - [[1]]
2. Evanescent Black Holes por C. Callan, S. Giddings, J. Harvey, A. Strominger 1991 - [[2]]
3. 'Dilaton Gravity in Two Dimensions por D. Grumiller, W. Kummer, D.V. Vassilevich 2008 - [[3]]
4. Ramifications of Lineland por Daniel GRUMILLER e Rene MEYER 2006 - [[https://web.archive.org/web/20110822060534/http://mistug.tubitak.gov.tr/bdyim/abs.php?dergi=fiz&rak=0604-8 Arquivado em 22 de agosto de 2011, no Wayback Machine.]]

Este artigo sobre um(a) físico(a) é um esboço. Você pode ajudar a Wikipédia expandindo-o.